报道了基于脉冲宽度为16 ns、波长为266 nm、总能量为30 mJ、时间分辨为1.6 ns的紫外激光四分幅阴影成像系统，用于研究Z-pinch产生等离子体与在丝阵负载中心放置塑料泡沫材料相互作用输运规律，研究动态黑腔形成过程的主要物理因素。使用高能高密度激光束透射等离子体，依据等离子体对激光束吸收衰减特性诊断激光束通过等离子体后的空间强度分布，通过理论计算获得等离子体空间密度分布，获得等离子体产生的早期稳定性、箍缩速度等规律。实验研究表明，在X射线峰值前约-25 ns等离子体开始压缩塑料泡沫，在峰值前-5 ns压缩到最小，之后泡沫开始膨胀。在X射线峰值时刻泡沫直径由3 mm压缩到直径约为1 mm，对泡沫的最大压缩比约为9倍。实验测量压缩速度约为3.3×106 cm/s，并给出了不同时刻的磁流体不稳定结构分布。

利用探针光编码源成像可对丝阵负载Z箍缩等离子体内爆实验进行冕区密度诊断, 基于阴影像系统, 在光路靶区前设计增加一块线阵编码板对入射探针光波前空间分布进行改造.通过模拟成像分析了光路布局中物面选择和偏折角提取；在等离子体的最大密度小于临界密度一个量级时Abel变换式可以采用近轴近似, 采用对偏折角样点直接三次样条插值和对Abel变换式的分段积分获得等离子密度分布, 其与初始密度设定值相比较为吻合；比较编码板不同疏密度时的反演偏差, 对于梯度变化平滑的等离子体, 即使条纹比较稀疏也能反演得到很好的结果.结果表明: 该方法系统简单, 对光源和光学器件性能参数要求较为宽松, 调试容易, 具有很好的测量适应性, 可用于等离子体密度诊断.

在惯性约束聚变实验中,用下散射法诊断燃料面密度对本底的屏蔽要求较高.分析了神光Ⅲ主机纯氘燃料靶在实际诊断环境中产生的本底辐射场,通过蒙特卡罗方法得知测量点处散射本底主要来源于初级中子与真空腔室、周围诊断平台、天花板和地板的作用.据此分析选取合适的材料和屏蔽方案.通过模拟计算,得到尺寸优化后的准直器设计方案,该方案达到了实验要求.

利用一套罗斯滤片系统测量激光轰击固体金属Ti平面靶产生的X射线辐射通量，系统包括两个相同的X射线探测器及相应滤膜。罗斯滤片法的优点在于利用相邻核素对X射线相似的阻止率，可滤出一个窄的能带并去除高能部分的干扰，获得了Ti平面靶K壳层X光辐射产额。实验结果表明：硬X射线能段在4.5~4.9 keV之间的K壳特征辐射占优，连续谱所占份额较低(与晶体谱仪一致);随着激光能量的增加，特征辐射增加;激光强度接近2×1015 W/cm2时，能量转换效率出现峰值。

基于激光阴影像，研究了直径为8 mm的钨丝阵在滞止阶段的不稳定性发展。实验结果表明，在消融阶段早期，不稳定性扰动的主导波长为0.2 mm。在内爆后期和滞止阶段，不稳定主导波长迅速向长波长方向发展。在功率峰值前后，扭曲不稳定性特征开始出现，在滞止等离子体柱达到最小收缩直径后，辐射功率出现了明显下降。

基于多种诊断设备获得的物理参数和物理图像，分析了8 mm铝丝阵内爆各阶段的辐射特征。 实验结果表明，铝丝阵的先驱等离子体在形成后未出现明显不稳定性特征。在向心箍缩阶段，出现了泡-钉(bubble-spike)结构，并伴有局部热点。结合分析空间分辨能谱图像，表明热点的形成与等离子局部的高温高密状态有关。通过对X光条纹像进行时间和空间的定标，得到透过50 μm Be膜的等离子体热点的空间尺寸约为0.8 mm，持续时间小于10 ns。

采用球面云母晶体, 在特定的几何布局下, 通过选择适当的设计参数, 在1.3 MA脉冲功率装置上获得了Lyα线表征的Z箍缩铝丝阵等离子体K壳层辐射时间积分2维分布。与通常采用的带滤片卡域的时间积分针孔成像相比, 避免了由于无法将测量能段准确设定在K壳层辐射谱线所在能区, 而造成测量结果偏离真实的K壳层辐射分布的缺点, 为模拟计算Z箍缩等离子体辐射输运程序提供了更为精确的校验参数。

等离子体连续辐射谱反应了轫致辐射和复合辐射总效果, 通过对连续谱的拟合可以给出等离子体的电子温度信息。 基于Z箍缩钠等离子体的连续辐射谱数据, 提出以最优化的观点来拟合实验数据, 可以充分将实验中涉及到的多种未知变量作为不定参数考虑进去, 比普遍采用的直线拟合更准确, 其残差平方和仅为后者的1/3.6, 同时与共振线强度比得到的电子温度非常符合, 说明了该方法的有效性。

模拟了14 MeV中子在穿透样品后与闪烁体光纤的作用.对每根光纤中的能量沉积进行了计算,并转换成可见光(496 nm)光子数.在模拟实验中,分析了影响图像质量的因素.计算了散射中子本底与闪烁体和样品(聚乙烯)间距的关系.当间距为cm量级时,散射中子本底对图像的影响很小.计算表明系统对样品的甄别厚度与入射中子总数有关,在一定范围内近似与中子总数的对数成线性关系.通过模拟结果给出了理想平行中子束入射情况下系统的平面分辨率.